一、概述
由于拉曼散射橫截面積非常小,得到的拉曼信號(hào)非常弱,只有入射光強(qiáng)度的10-10左右,加上熒光干擾和激光技術(shù)落后等綜合因素,導(dǎo)致拉曼技術(shù)在早期應(yīng)用受限。1974年,Fleishmen發(fā)現(xiàn)吸附在粗糙Ag電極表面的吡啶分子具有很強(qiáng)的拉曼信號(hào);1977年Van Duyne課題組和Creighton課題組分別獨(dú)立地從實(shí)驗(yàn)和理論上進(jìn)行歸納總結(jié),發(fā)現(xiàn)這是一種基于粗糙表面的有規(guī)律現(xiàn)象,并稱之為表面增強(qiáng)拉曼散射效應(yīng)。
圖1. Raman和SERS機(jī)理示意圖
二、電磁場(chǎng)增強(qiáng)機(jī)理
關(guān)于表面增強(qiáng)拉曼光譜的增強(qiáng)機(jī)理在學(xué)術(shù)界一直爭(zhēng)論不休,比較流行的觀點(diǎn)有兩種:一種是物理增強(qiáng),也稱電磁場(chǎng)增強(qiáng),即通過金屬材料的粗糙表面或者金屬納米顆粒表面激發(fā)出的局域表面等離激元(LSPR)產(chǎn)生強(qiáng)大電磁場(chǎng)來實(shí)現(xiàn)拉曼信號(hào)的增強(qiáng)。通過理論計(jì)算,電磁場(chǎng)增強(qiáng)因子可以達(dá)到1014甚至更高。
什么是表面等離激元?
當(dāng)光(電磁波)入射到金屬與介質(zhì)的界面時(shí),金屬表面的自由電子發(fā)生集體振蕩(也可視作電磁波),電磁波與金屬表面自由電子耦合,形成一種沿著金屬表面?zhèn)鞑サ慕鼒?chǎng)電磁波,我們稱之為表面等離激元(SPR)。如果這種電磁場(chǎng)被局限在金屬表面很小的范圍內(nèi)(譬如球形納米顆粒)時(shí),稱之為局域表面等離激元(LSPR)。
圖2. 球形金屬納米顆粒LSPR示意圖
電磁場(chǎng)如何增強(qiáng)Raman信號(hào)呢?
1978年,Moskovits等人通過理論和實(shí)驗(yàn)證明,粗糙Ag電極表面得到的增強(qiáng)拉曼信號(hào)歸功于表面等離激元。至今為止,科研人員對(duì)SERS的電磁場(chǎng)增強(qiáng)機(jī)理進(jìn)行了大量的理論和實(shí)驗(yàn)研究。
具體來說,當(dāng)激光照射到金屬納米結(jié)構(gòu)表面時(shí),金屬納米結(jié)構(gòu)會(huì)在表面附近產(chǎn)生局域表面等離激元LSPR,在這個(gè)區(qū)域的分子受到激發(fā)之后,發(fā)出的拉曼信號(hào)又會(huì)激發(fā)金屬納米結(jié)構(gòu)的LSPR,最后,LSPR通過radiarive decay發(fā)射到遠(yuǎn)程探測(cè)器。所以激發(fā)波長和拉曼波長的2步激發(fā)最終造就了納米結(jié)構(gòu)局部區(qū)域內(nèi)分子的信號(hào)增強(qiáng)。
圖3. 納米顆粒表面等離激元增強(qiáng)原理
三、化學(xué)增強(qiáng)機(jī)理
化學(xué)增強(qiáng),即通過金屬基底與吸附在其表面的待測(cè)分子發(fā)生電荷轉(zhuǎn)移而實(shí)現(xiàn)拉曼信號(hào)的增強(qiáng)。其增強(qiáng)因子較弱,一般為102。不過,據(jù)報(bào)道,某些特定的體系中,化學(xué)增強(qiáng)還是起到很大作用的。總之,目前學(xué)術(shù)界普遍認(rèn)為物理增強(qiáng)起主要作用,化學(xué)增強(qiáng)也有一定貢獻(xiàn),兩者共同構(gòu)成了最終的增強(qiáng)結(jié)果。
圖4. 化學(xué)增強(qiáng)機(jī)理及其貢獻(xiàn)
圖5. 單分子電化學(xué)的電荷轉(zhuǎn)移機(jī)理研究
部分電磁場(chǎng)增強(qiáng)機(jī)理文獻(xiàn)
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5) Encai Hao and George C. Schatz et al. Electromagnetic fields around silver nanoparticles and dimers. J. Chem. Phys., 2004, 120, 357-366.
部分化學(xué)增強(qiáng)機(jī)理文獻(xiàn)
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文章來源:納米人
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文章編輯:董榮錄
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